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2. Quelle relation mathématique lie les grandeurs physiques p, m et v F au niveau de la fente? Préciser l'unité de chaque grandeur. 2. 3. Montrer que, dans le modèle de de Broglie, la longueur d'onde λ th associée à un atome de Néon, au niveau de la double fente, est égale à, 6 -. 2. 4. À partir du document fourni en annexe à rendre avec la copie, déterminer, avec le plus de précision possible, la valeur de l'interfrange. 2. 5. Déterminer, parmi les propositions suivantes, la formule qui permet de calculer l'interfrange à partir des caractéristiques de l'expérience. Préciser la méthode utilisée. Interference avec des atomes froids d. \(\displaystyle\mathrm{ i = \frac{λ \ D}{d}} \) \(\displaystyle\mathrm{ i = \frac{λ^2 \ d}{D}} \) \(\displaystyle\mathrm{ i = \frac{D \ d}{λ^2}} \) 2. 6. En déduire la valeur expérimentale de la longueur d'onde de de Broglie, λ exp, associée aux atomes de Néon. 2. 7. Comparer les longueurs d'onde λ exp et λ th. 2. 8. Analyse des résultats 2. Après les deux fentes, la mécanique classique ne peut plus être utilisée.
8. 100 μm position de la fente S 5 Fig. 8 –Diffraction de neutrons par une fente. D'après Zeilinger et al. [1988]. Fig. 9 – Expérience des fentes d'Young avec des neutrons. D'après Zeilinger et al. [1988]. Les fentes sont visibles à l'œil nu, et l'interfrange est macroscopique. À nou-veau un calcul théorique prenant en compte les divers paramètres de l'ex-périence est en excellent accord avec la figure d'interférences expérimentale (figure 1. 9). Il y a toutefois une différence cruciale par rapport à une expérience d'inter-férences en optique: la figure d'interférences est construite à partir d'impacts de neutrons isolés, et elle est reconstituée après coup lorsque l'expérience est terminée. Interference avec des atomes froids . En effet, on déplace le compteur le long de l'écran (ou bien on dis-pose une batterie de compteurs identiques recouvrant l'écran), et on enregistre les neutrons arrivant au voisinage de chaque point de l'écran pendant des in-tervalles de temps identiques. Soit N(x)Δx le nombre de neutrons détectés par seconde dans l'intervalle [x − Δx/2, x+ Δx/2], x étant l'abscisse d'un point sur l'écran.
Et plus l'atome est lourd, plus la longueur d'onde est petite. Or l'espacement des franges d'interférences est proportionnel à la longueur d'onde, d'où la difficulté d'observer des interférences avec des atomes: l'interfrange est en général trop petit. 3. Des interférences atomiques grâce aux microstructures diffractives et aux techniques de manipulation par laser Pourtant, dès le début des années 1990, les physiciens sont parvenus à réaliser et mesurer des interférences avec des atomes, à l'instar des interférences lumineuses depuis longtemps familières. Et ce grâce à deux techniques, que l'on peut d'ailleurs panacher. [PDF] Interférences multiples avec atomes froids | Semantic Scholar. L'une consiste à agir sur un jet d'atomes en le faisant passer par des structures diffractives (un réseau de minuscules fentes par exemple).
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Comme avec les ondes lumineuses, chaque onde atomique se dédouble à son passage par les deux fentes, et la superposition de ces deux ondes produit des franges d'interférence sur un écran de détection placé un peu plus bas. La vitesse des atomes à ce niveau est de l'ordre de 2 m/s seulement, d'où une longueur d'onde de De Broglie valant environ 15 nanomètres; avec une distance fentes-écran égale à 85 cm et des fentes écartées de 6 microns, l'interfrange vaut environ 2 mm, ce qui est aisément observable. Expérience d'interférences atomiques réalisée en 1992 par une équipe japonaise de l'université de Tokyo: /10_les_interferen (3 of 4)
Vitesse de recul [ modifier | modifier le code] Les photons sont chacun dotés d'une quantité de mouvement valant, avec la constante de Planck, la fréquence du photon et la célérité. Lors du choc avec un atome, celui-ci recule dans le sens de propagation de l'onde incidente. La conservation de la quantité de mouvement donne L'atome se désexcite ensuite par émission spontanée. Il recule à nouveau, avec mais cette fois dans une direction aléatoire. Pour mesurer l'importance de ce phénomène, on introduit une vitesse caractéristique, dite vitesse de recul. Interférences avec des atomes froides critic. Elle représente la vitesse qu'acquiert un atome initialement au repos par absorption ou émission d'un photon, soit Par exemple pour l'atome de rubidium, couramment utilisé lors de la manipulation d'atomes froids, on a et, soit Or à température ambiante, l'agitation thermique confère aux molécules d'un gaz une vitesse de l'ordre de 300 m s −1. L'action d'une absorption perturbe donc peu le mouvement d'un atome. Seule l'utilisation de lumière laser résonante permet de cumuler l'effet d'un cycle de fluorescence (absorption/émission spontanée) et d'utiliser efficacement ce phénomène pour agir sur un atome.
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